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1．卡門(mén)渦街的產(chǎn)生與現(xiàn)象
為說(shuō)明卡門(mén)渦街的產(chǎn)生，我們來(lái)考慮粘性流體繞流圓柱體的流動(dòng)．當(dāng)流體速度很低時(shí)，流體在前駐點(diǎn)速度為零，來(lái)流沿圓柱左右兩側(cè)流動(dòng)，在圓柱體前半部分速度逐漸增大，壓力下降，后半部分速度下降，壓力升高，在后駐點(diǎn)速度又為零．這時(shí)的流動(dòng)與理想流體統(tǒng)流圓柱體相同，無(wú)旋渦產(chǎn)生，如圖3—7a所示．
隨著來(lái)流速度增加，圓柱體后半部分的壓力梯度增大，引起流體附面層的分離，如圖3—7b所示．當(dāng)來(lái)流的雷諾數(shù)Re再增大，達(dá)到40左右時(shí)，由于圓柱體后半部附面層中的流體微團(tuán)受到更大的阻滯，就在附面層的分離點(diǎn)S處產(chǎn)生一對(duì)旋轉(zhuǎn)方面相反的對(duì)稱(chēng)旋渦．如圖3－7c所示．
在一定的留諾數(shù)Re范圍內(nèi)，穩(wěn)定的卡門(mén)渦街的及旋渦脫落頻率與流體流速成正比．
圖3－7 圓柱繞渦街產(chǎn)生示意圖
2．卡門(mén)渦街的穩(wěn)定條件
并非在任何條件下產(chǎn)生的渦街都是穩(wěn)定的．馮·卡門(mén)在理論上已證明穩(wěn)定的渦街條件是：渦街兩列旋渦之間的距離為h，單列兩渦之間距離為  ，若兩者之間關(guān)系滿(mǎn)足  ＝1
或 h /  ＝0. 281 （3－24） 時(shí)所產(chǎn)生的渦街是穩(wěn)定的。
3．渦街運(yùn)動(dòng)速度
為了導(dǎo)出旋渦脫落頻率與流速之間的關(guān)系，首先要得到渦街本身的運(yùn)動(dòng)速度  ．為便于討論，我們假定在旋渦發(fā)生體上游的來(lái)源是無(wú)旋、穩(wěn)定的流動(dòng)，即其速度環(huán)量為零．從湯姆生定理可知，在旋渦發(fā)生體下游所產(chǎn)生的兩列對(duì)應(yīng)旋渦的速度環(huán)量  ，必然大小相等，方向相反，其合環(huán)量為零，由于對(duì)應(yīng)兩渦的旋向相反，速度環(huán)量大小相等，所以在整個(gè)渦群的相互作用下，渦街將以一個(gè)穩(wěn)定的速度  向上游運(yùn)動(dòng)．從理論計(jì)算可得．  的表示式為 對(duì)于穩(wěn)定的渦街，將式（3－25）代入，有：
4．流體流速與旋渦脫落頻率的關(guān)系
從前面討論可知，當(dāng)流體以流速u(mài)流動(dòng)時(shí)，相對(duì)于旋渦發(fā)生體，渦街的實(shí)際向下游運(yùn)動(dòng)速度為u－ur．如果單列旋渦的產(chǎn)生頻率為每秒f個(gè)旋渦，那么，流速與頻率的關(guān)系為
u－ur = fl (3－27)
將式(3－26)代入，可得到流速u(mài)與旋渦脫落頻率f之間的關(guān)系．但是，在實(shí)際上不可能測(cè)得速度環(huán)量  的數(shù)值，所以只能通過(guò)實(shí)驗(yàn)來(lái)確定來(lái)流速度u與渦街上行速度ur之間的關(guān)系，確定因注形旋渦發(fā)生體直徑d與渦街寬度h之間的關(guān)系，有： h＝1. 3d （3－28）
ur＝0. 14u （3－29）
將式（3－24），（3－27），（3－28），（3－29）聯(lián)立，可得：
 0. 2u / d
也可將上式寫(xiě)成：
St＝   0. 2 (3－30) St稱(chēng)為斯特羅哈數(shù)．從實(shí)驗(yàn)可知，在雷諾數(shù)Re為3×l02－3×l05范圍內(nèi)，流體速度u與旋渦脫落頻率的關(guān)系是確定的．也就是說(shuō)，對(duì)于圓柱形旋渦發(fā)生體，在這個(gè)范圍內(nèi)它的斯特羅哈數(shù)St是常數(shù)，并約等于0．2，與理論計(jì)算值吻合的很好．對(duì)于圓柱型式的旋渦發(fā)生體，其斯特羅哈數(shù)St也是常數(shù)，但有它自己的數(shù)值．圖3－8為圓往型旋渦發(fā)生體產(chǎn)生的渦街結(jié)構(gòu)．
根據(jù)以上分析，從流體力學(xué)的角度可以判定渦街流量計(jì)測(cè)量的上下限流量為：Re＝3×102－2×l05．當(dāng)雷諾數(shù)更大時(shí)，圓柱體周?chē)倪吔鐚訉⒆兂晌闪�，不符合上述�?guī)律，并且將會(huì)是不穩(wěn)定的．
圖3－8 渦街結(jié)構(gòu)示意圖
5．流體振動(dòng)原理
當(dāng)渦街在旋渦發(fā)生體下游形成以后，仔細(xì)觀察其運(yùn)動(dòng)，可見(jiàn)它一面以速度u－ur平行于軸線運(yùn)動(dòng)，另外還在與軸線垂直方向上振動(dòng)．這說(shuō)明流體在產(chǎn)生旋渦的同時(shí)還受到一個(gè)垂直方向上力的作用．下面討論這個(gè)垂直方向上力的產(chǎn)生原因及計(jì)算方法．
同前討論，假定來(lái)流是無(wú)旋的，根據(jù)湯姆生定律：沿封閉流動(dòng)流線的環(huán)量不隨時(shí)間而改變．那么，當(dāng)在旋渦發(fā)生體右(或左)下方產(chǎn)生一個(gè)旋渦以后，必須在其它地方產(chǎn)生一個(gè)相反的環(huán)量，以使合環(huán)量為零．這個(gè)環(huán)量就是旋渦發(fā)生體周?chē)沫h(huán)流．根據(jù)茹科夫斯基的升力定理，由于這個(gè)環(huán)量的存在，會(huì)在旋渦發(fā)生體上產(chǎn)生一個(gè)升力，該升力垂直于來(lái)流方向．設(shè)作用在旋渦發(fā)生體每單位長(zhǎng)度上的升力為L(zhǎng)，有：
L＝  u  （3－31） 式中  ――流體密度； u――來(lái)流速度；
 ――旋渦發(fā)生體的速度環(huán)量． 從前面的討論中可以得到以下關(guān)系，
將上述關(guān)系代入式(3—1)，并令系數(shù)K＝2  K1K2，則有： L＝K  du 2 (3－32) 這就是作用在旋渦發(fā)生體上的升力．由于旋渦在旋渦發(fā)生體兩側(cè)交替發(fā)生，且旋轉(zhuǎn)方向相反，故作用在發(fā)生體上的力亦是交替變化的．而流體則受到發(fā)生體的反作用力，產(chǎn)生垂直于鈾線方向的振動(dòng)，這就是流體振動(dòng)的原理．
從上述分析可以知道：交替地作用在旋渦發(fā)生體上升力的頻率就是旋渦的脫落頻率．通過(guò)檢測(cè)該升力的變化頻率，就可以得到旋渦的脫落頻率，從而可得流體的流速值。
6．流量公式
渦街流量計(jì)是一種速度式流量計(jì)，它測(cè)的是流體的流速u(mài)．為得到流量值，必須乘以流通截面積A．對(duì)于不同形式的旋渦發(fā)生器，它的流通截面積計(jì)算是不同的．以下僅舉圓柱形流通截面積A可表示為
A≈  （1－1. 25  ） （3－33） 由此可得流量公式為
從該式可知，流量qv與旋渦脫落頻率f在一定雷諾數(shù)范圍內(nèi)成線性關(guān)系。因此，也將這種流量計(jì)稱(chēng)為線性流量計(jì)
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＝ 
tan h 
(3-25)
= 
tan h(0. 281 
)= 
(3-26)
＝ 
＝ 
（3－29’）
＝2 
ur；ur=K1u； 
＝K2d ；
（1－1. 25 
） （3－34）
